Метод радиоавтографии

Радиоавтография, определение, история.

Метод радиоавтографии основан на введении в исследуемый объект соединения, "меченого" радиоактивным атомом и выявлении места его включения путем фотографической регистрации излучения. Основой получения изображения является воздействие ионизирующих частиц, образующихся при распаде радиоактивного атома, на ядерную фотоэмульсию, содержащую кристаллы галоидного серебра.

Открытие метода радиоавтографии напрямую связано с открытием явления радиоактивности. В 1867 году было опубликовано первое наблюдение о влиянии солей урана на галогениды серебра (Niepce de St.Victor). В 1896 году Генри Беккерель наблюдал засвечивание фотопластинки солями урана без предварительной экспозиции на свету. Этот эксперимент считается моментом открытия явления радиоактивности. Радиоавтографию применительно к биологическому материалу впервые использовали Лакассань и Латтье (Lacassagne, Lattes 1924) в 20-х годах прошлого века; гистологический блок от различных органов животных после введения им изотопов прижимали плоской стороной к рентгеновской пластинке и экспонировали. Заранее получали гистологический срез и подвергали стандартной процедуре окраски. Полученный автограф изучали отдельно от среза. Этот метод позволяет оценить интенсивность включения изотопа в биологический образец. В сороковых годах Леблон использовал радиоавтографию для демонстрации распределения изотопа иода в срезах щитовидной железы (Leblond C.P. 1943).

Первые попытки сочетать радиоавтографию с электронной микроскопией были сделаны в 50-е годы (Liquir-Milward, 1956). Электронно-микроскопическая радиоавтография представляет собой частный случай обычной радиоавтографии, при котором также подсчитываются зерна серебра и учитывается их распределение. Особеннось метода состоит в применении очень тонкого слоя эмульсии. В настоящее время достигнуто разрешение около 50 нм, что в 10-20 раз выше в сравнении со световой микроскопией.

В настоящее время метод радиоавтографии дополнен возможностью автоматической оценки количества зерен серебра с помощью видеоанализаторов. Часто для усиления сигнала метки (как правило это изотопы с высокими энергиями) применяются различные виды сцинтиляторов, нанесенные на пластины (усиливающий экран с фосфорным покрытием), или импрегнированные в эмульсию (PPO) – в таком случае излучение фотонов засвечивает обычную фотопластину или фотопленку.

Фотографический принцип получения изображения, фотоэмульсии

В радиографическом исследовании роль детектора ядерных распадов выполняет фотоэмульсия, в которой при прохождении ионизирующей частицы остается скрытое изображение, выявляемое затем в процессе проявки, аналогично обработке обычной фотопленки.

Фотоэмульсия представлет из себя взвесь микрокристаллов галоидного серебра в желатине. Микрокристаллы имеют дефекты в структуре, называемые центрами чувствительности. Согласно модели Гэрни-Мотта эти нарушения ионной решетки кристалла способны захватывать электроны, высвободившиеся при прохождении альфа- или бета-частицы в зоне проводимости кристалла, в результате чего ион превращается в атом. Образовавшееся скрытое изображение может быть выявлено с помощью процедуры, в результате которой активированные кристаллы галоидного серебра превращаются в зерна металлического серебра (этот процесс называется химической проявкой). В качестве проявителя может быть использован любой агент с достаточной восстанавливающей активностью (типично в фотографии и авторадиографии используются метол, амидол или гидрохинон). После проявления экспонированных кристаллов остальные микрокристаллы галоидного серебра удаляют из эмульсии при помощи фиксатора (обычно - гипосульфит). Ядерные фотоэмульсии характеризуется разрешающей способностью (зернистостью) и чувствительностью. Первая определяется размером микрокристаллов соли серебра и обратно пропорциональна последней. Фотоэмульсия характеризуется пониженной чувствительностью к видимому свету, но работа с ней, тем не менее, должна производится в темноте, чтобы исключить появление артефактов.

Эмульсия может наносится на препарат в виде готовой пленки с подложкой или погружением препарата в разогретую жидкую эмульсию – таким образом получается тонкий равномерный слой, который проявляется обычным способом. Перед нанесением эмульсии для световой микроскопии препарат обычно окрашивают требуемой гистологической окраской, но более бледно, чем обычно, чтобы сделать возможным подсчет зерен серебра на всех участках. Определенное время препарат экспонируют, затем проявляют.

Изотопы, используемые в радиоавтографии.

В радиоавтографии в зависимости от целей исследования и доступных материалов возможно применение различных изотопов. Изображение, создаваемое ионизирующей частицей на ядерной фотоэмульсии зависит от энергии частицы и типа ее взаимодействия с веществом.

Альфа-частицы, испускаемые одинаковыми радиоактивными ядрами обладают одинаковой энергией (E ) и одинаковой длиной пробега (R ) , связанными следующим соотношением:

R = kE3/2

Где k – константа, характеризующая среду, в которой распространяются частицы. Величина пробега частиц в серде определяется ее плотность и элементарным составом. Соотношение Брегга-Климена позволяет по величине пробега альфа-частиц в воздухе (R0) оценить пробег в веществе с атомной массой A и плотностью d :

R= 0,0003 (R0 / d) A1/2

Поскольку ионизирующая способность альфа-частиц очень высока, это облегчает фотографическую регистрацию распределения изотопа, а так же позволяет использовать для регистрации неэмульсионные материалы. След альфа-частиц, испускаемых одним источником, на автографах выглядит как пучок прямолинейных отрезков, обычно длиной 15-50 мкм, исходящих из одной точки, что позволяет точно локализовать участок включения радиоактивной метки. Однако, альфа-частицы испускаются изотопами с большими атомными номерами, что ограничивает возможность их применения в качестве биологической метки.

Треки альфа-частиц часто наблюдаются в гистологических радиовтографах как артефакт – результат собственного излучения изотопов, находящихся в предметном стекле.

Бета излучение характеризуется непрерывным спектром начальной энергии частиц – от нуля до определенной для каждого изотопа E max. Формы спектра существенно отличаются. Так, наиболее вероятная энергия частиц, излучаемых тритем составляет 1/7 от E max, 14C – около ¼, 32P – около 1/3. Максимальная энергия бета-излучения различных изотопов меняется в пределах от 18 кэВ до 3.5 МэВ – в гораздо более широких пределах, чем альфа излучения. Как правило, максимальная энергия выше у короткоживущих изотопов.

Прохождение бета-частиц и моноэнергетических электронов через вещество сопровождается двумя основными типами взаимодействия. При взаимодействии с орбитальным электроном частица может передать ему энергию, достаточную для ионизации атома (удаления электрона с орбиты). В редких случаях эта энергия настолько велика, что можно наблюдать трек освобожденного электрона. Из-за равенства масс частицы и электрона происходит отклонение от первоначального движения. Взаимодествие второго типа, с атомными ядрами, приводит к возникновению тормозного рентгеновского излучения. Хотя последнее и не регистрируется эмульсией, акт взаимодейтсвия частицы с ядром может быть обнаружен по резкому излому траектории.

Многократное взаимодействие с орбитальными электронами приводит к искривлению траектории, которая обычно выглядит как извилистая линия, особенно в конечной части, когда скорость частицы падает, а ионизирующая способность возрастает. Длина траектории заметно превышает расстояние от начальной до конечной точки трека – пробег. По этой причине даже для моноэнергетических электронов характерно наличие спектра пробегов, ограниченного сверху R max, харакерным для данного излучения. Из-за более низких ионизационных потерь бета частицы регистрируются с большими сложностями, чем альфа-частицы. Они не образуют сплошных треков (кроме самого мягкого излучения трития – однако в этом случае мала вероятность прохождения более чемп через один кристалл эмульсии), плотность и число проявленных кристаллов варьируют в различных пределах. Пробег бета-частицы в другом элементе может быть оценен по формуле:

R = RA1 (Z/A)A1/ (Z/A)

В широком диапазоне значений Emax максимальный пробег связан с максимальной энергией соотношением:

Rm = 412 Emax 1.265 – 0,0954 ln Emax

Различие в пробегах, ионизационной способности и плотности проявленных эмульсионных кристаллов у частиц с различной энергией может быть использовано для дискриминации распределения элементов, эсли их изотопы существенно отличаются по E max, как в случае с тритием и 14С. Дискриминацию распределения двух изотопов осуществляют с помощью нанесения на образец двух эмульсионных слоев, первый слой регистрирует преимущественно мягкое излучение, второй – жесткое. Согласно некоторым работам различные изотопы могут быть надежно выделены по размеру проявленных эмульсионных кристаллов - кристаллы, затронутые бета-частицей трития, обладающей большей ионизационной способностью, имеют большие размеры.

Электроны внутренней конверсии образуются при поглощении гамма кванта с очень низкой энергией излучения и удалении электрона с внутренней оболочки атома. Эти электроны подобны мягким бета-частицам, но в отличие от последних являются моноэнергетическими. Наличие электронов внутренней конверсии позволяет использовать такие изотопы как 125I.

В настоящее время чаще всего используются изотопы, излучающие бета-частицы. Как правило для метки в гистологических исследованиях используется тритий. Первые автографы с использование трития были изготовлены еще в 50-е годы (Fitzgerald et al. 1951), однако широкое его применение началось после того, как в Брукхэвенской лаборатории был получен меченый тритием тимидин. Поскольку водород входит в состав всех органических веществ, то, используя тритий, можно получать самые разные соединения, несущие радиоактивную метку. Чем меньше энергия испускаемой частицы, тем короче трек, оставляемый ей при движении в фотоэмульсии и тем точнее можно локализовать расположение меченого атома. Длина пробега бета-частиц трития около 1-2 мкм, наиболее вероятная энергия 0,005 МэВ, а трек состоит в большинстве случаев из одного зерна серебра, что позволяет локализовать источник излучения не только в относительно крупных клеточных структурах, таких как ядро, но и в отдельных хромосомах.

Введение "меченых" метаболитов в организм позволяет проследить включение изотопа в клетки тканей животного, что дает возможность исследовать самые разные биохимические процессы в живом организме.

Получение абсолютных данных – концентрации меченого вещества в изучаемом объекте редко бывает целью радиоавтографического исследования, для этого необходимо знание ряда условий, определение которых затруднено. Поэтому количественные радиоавтографические исследования обычно проводят путем сравнения концентрации зерен серебра над исследуемым объектом и контролем, при этом контрольные данные удобно принимать за единицу, или 100%.

Характеристики некоторых изотопов, используемых

в радиоавтографии биологических объектов

Введение радиоактивной метки в биологические препараты

Авторадиография

Основное назначение авторадиографии - регистрация полос радиоактивно меченых препаратов (белков и НК) после электрофореза. Для этой цели используют медицинскую "неэкранированную" рентгеновскую пленку (в пленках с защитным слоем на поверхности поглощается часть излучения). Почернение рентгеновской пленки (после проявления) происходит как под действием электронов, так и у-излучения. Препараты, меченые тритием, ввиду малой проникающей способности его (3-электронов, лишь в случае очень высоких интенсивностей излучения удается регистрировать данным методом. Авторадиография препаратов, меченых S и С осуществляется вполне успешно. Однако пластинки ПААГ в этих случаях необходимо перед регистрацией радиоактивности полностью высушивать. В противном случае Р-электроны, испускаемые в глубине геля, не достигнут пленки. Сушат гель, уложив его на толстую фильтровальную бумагу (он прилипает и при сушке не съеживается), 1-2 часа в вакууме и с нагреванием или 36 часов на воздухе при комнатной температуре - до состояния тонкой, прочной и прозрачной пленки. Тем не менее, нежелательно, чтобы толщина влажного геля превышала 0,4 мм.

Рентгеновскую пленку накладывают эмульсией прямо на гель. В такой постановке опыта Р-электроны углерода и серы проникают в слой эмульсии на глубину около 0,25 мм. Для хорошего прилегания пленки к гелю под крышку соответствующей кассеты с пружинными зажимами кладут прокладку из губчатой резины. Саму кассету заворачивают в черную бумагу. Экспозиция длится несколько дней. Затем следует, как обычно, проявление и фиксация.

Энергия Р-излучения радиоактивного фосфора достаточно велика, чтобы его авторадиографию можно было вести прямо с влажной пластины геля. Гель, покрытый пленкой, оставляют на одной из стеклянных пластин, заворачивают в тонкий полиэтилен и экспонируют, как было описано выше, в течение нескольких часов - лучше на холоде (-20°), с тем, чтобы помешать расплыванию полос в геле во время экспозиции за счет диффузии. Р-электроны радиоактивного фосфора могут проходить в материале рентгеновской пленки до глубины в 6 мм. Это означает, что большая часть их "прошивает" пленку, не передав всю свою энергию молекулам бромистого серебра и, следовательно, не самым лучшим образом регистрируются. Иногда, если интенсивность Р-излучения невелика (за малостью содержания), эти "пропадающие зря" электроны улавливают с помощью фосфоресцирующего экрана, который устанавливают по другую сторону пленки. Попавшие на экран Р-электроны вызывают его свечение и пленка регистрирует (не без некоторого размытия изображения) еще и светящуюся полосу на экране. Зато яркость почернения в этом случае может увеличиться в 5-8 раз.

Поскольку при использовании флюоресценции экрана возможна релаксация кристаллов бромистого серебра, распавшихся под действием света, экспозицию пленки лучше проводить в этом случае при - 70°.

Для правильного совмещения пленки после проявления с исходным гелем, на нем до авторадиографии делают две пометки по углам радиоактивными чернилами.

Сцинтилляционные счетчики излучения

Метод авторадиографии имеет два серьезных недостатка. Во-первых, нельзя количественно оценить интенсивность радиоактивного излучения. Степень почернения полос для этого критерий слишком грубый. Во-вторых, практически невозможно во многих случаях авторадиографией зарегистрировать излучение трития

Оба эти недостатка снимаются при использовании жидкостных сцинтилляционных счетчиков. Идея заключается в том, чтобы растворить радиоактивно-меченое вещество в жидкости, которая на воздействие Р-электронов, обладающих даже относительно малой энергией, отвечала бы вспышками света. Эти вспышки могут быть зарегистрированы высокочувствительными фотоэлементами. Такая жидкость именуется сцинтиллятором, а сами вспышки - сцинтилляциями. Принцип действия здесь прост. Электрон, вылетевший из ядра радиоактивного атома, входящего в состав некой биологической молекулы, сразу же попадает в жидкую среду, где он обречен столкнуться на пути своего полета (пусть он будет измеряться лишь долями миллиметра) с молекулами сцитиллятора. Немалая часть таких столкновений приведет к передаче части кинетической энергии электрона какому-либо "легко возбудимому" наружному электрону сцинтиллятора. Скорее всего электрону, участвующему в реализации сопряженных двойных связей в ароматической молекуле, например, толуола или нафталина. Обычное "время жизни" такого электрона в возбужденном состоянии - порядка 10~ 8 сек" после чего он возвращается к своему нормальному положению, отдавая полученную "лишнюю" энергию посредством испускания кванта света.

Электроны летят очень быстро. Поэтому интервалы между появлением фотонов (на пути пролета электрона) будут столь малы, что не только человеческий глаз (если бы этот свет оказался в видимой области), но и электронные регистрирующие приборы воспринимают эту цепочку вспышек, как один световой импульс. Сколько радиоактивных распадов в препарате случится за 1 минуту, т.е. сколько электронов за минуту прочертят свои траектории в сцитилляторе, столько же электрических импульсов зарегистрирует высокочувствительный счетчик излучений.

В качестве такового используют не фотоэлементы (их чувствительность слишком мала), а фотоумножители (ФЭУ). С этими приборами вас должны познакомить в курсе физики. Идея их устройства состоит в том, что в торце, внутри откаченного до высокого вакуума цилиндра имеется фотокатод, который даже при попадании на него единичного фотона испускает, как минимум, один электрон. Под действием сильного электрического поля этот электрон разгоняется и ударяет в первый "динод" - металлическую пластинку, покрытую особым составом, способным "ответить" на удар быстро летящего электрона испусканием порядка 5-ти "вторичных" электронов. Все они, в свою очередь, разгоняются электрическим полем и ударяют во второй динод. Из которого вылетает уже около 25-ти электронов. Такое умножение числа электронов происходит на 8-10 "каскадах". Так, что на стоящий в конце цилиндра анод обрушивается целая "лавина" электронов, порожденная любой очень слабой и короткой вспышкой света. Лавина электронов легко преобразуется во вполне ощутимый и столь же короткий, как первоначальная вспышка света, импульс напряжения. Далее следует усилитель этого напряжения и электронный счетчик импульсов, успевающий регистрировать многие тысячи импульсов в секунду. По окончании заданного времени счета (например, 1 минуты) счетчик останавливается и показывает конечный результат счета (в имп/мин).

Выше была сделана оговорка: "если бы этот свет был видим глазом". Он не видим потому, что лежит в ультрафиолетовой области. Такой далекой, что его не регистрирует обычный ФЭУ. Но коротковолновое излучение можно без труда превратить в более длинноволновое с помощью люминофоров - веществ, отвечающих на поглощение коротких волн света испусканием более длинных волн. В сцинтиллятор добавляют в небольшом количестве (-0,5%) такие люминофоры, которые в два этапа, но мгновенно переводят исходную вспышку света с длиной волны около 310 тц во вспышку с длиной волны 420 mi, хорошо регистрируемую ФЭУ.

Способ регистрации энергетически слабой радиоактивности (З H) и оценки ее удельной активности (числом имп/мин) кажется найден, но возникают некоторые трудности, о преодолении которых следует упомянуть. Я не случайно назвал выше в качестве первичных сцинтилляторов толуол и нафталин. Именно им по ряду причин отдается предпочтение. Но нафталин - это твердое вещество. К счастью, его до концентрации 6-10% по весу можно растворить в диоксане. А диоксан хорошо смешивается с водой и не теряет этой способности, если в нем растворен нафталин. Это - существенно, так как большинство биологических препаратов исследуется в виде водных растворов.

То, что во флаконе со сцинтилляторной жидкостью лишь 10% растворенного вещества является, собственно говоря, сцинтиллятором, не сказывается на эффективности счета импульсов. "Результативных" столкновений все-таки оказывается достаточно много, а они все равно сливаются в единую вспышку света. Ну а как быть со сцинтиллятором на основе толуола? В этом случае вся жидкость во флаконе является первичным сцинтиллятором, но... она не смешивается с водой. Проблему удается решить добавлением в толуол, в соотношении 1: 3 или даже 1: 2, детергента Тритон Х-100. Если количество водного раствора радиоактивного препарата не превышает 2,8 мл на 20 мл сцинтиллятора, то получается истинный раствор, и эффективность счета импульсов практически не снижается.

Задача, кажется, решена. Достаточно в стеклянный флакон, емкостью в 25 мл залить один из двух сцинтилляторов, добавить в количестве 2-2,5 мл водный раствор радиоактивно меченого биологического препарата, поставить этот флакон в полной темноте (в глубине хорошо закрытого от света прибора) перед фотокатодом ФЭУ и можно считать импульсы. Но не тут-то было. Поскольку надо считать с большой точностью порой очень малые уровни радиоактивности, то вмешивается постоянный "враг" всех высокочувствительных электронных приборов - так называемый "собственный шум" элементов, образующих эти приборы. В том числе "шумит" и ФЭУ. Физическая причина этого лежит в том, что из фотокатода, без всякого освещения, а только за счет своих тепловых движений непрерывно, с большой частотой и совершенно хаотически вылетают электроны. Они тут же подхватываются сильным электрическим полем, умножаются, как описано выше, и дают ложные, "темновые" импульсы напряжения, которые благополучно регистрируются счетчиком импульсов. Этот "темновой счет" может во много раз превышать счет регистрируемой радиоактивности (он достигает величины порядка 105 имп/мин). Такова "плата" за высокую чувствительность!

Однако электроника нашла выход и из этого, казалось бы, безнадежного положения. Флакон с препаратом ставят между двумя фотоумножителями. Импульсы напряжения с каждого из них подаются одновременно на электронное устройство, именуемое "схемой совпадений". К сожалению, школьный курс физики (боюсь, что и курс биологического факультета) не позволяет здесь описать это очень простое, но замечательное изобретение. Остается только сообщить, что оно осуществляет. Оно пропускает (в виде одиночного импульса) в следующую за ним электронную цепь два импульса напряжения, приходящие на два его "входа" строго одновременно - с точностью до 10~ 8 сек. Я упомянул, что ФЭУ шумят хотя и с большой частотой следования шумовых импульсов, но хаотически. Поэтому вероятность того, что два шумовых импульса придут на входы схемы совпадений одновременно (с указанной точностью) очень мала. В результате число регистрируемых шумовых импульсов падает катастрофически - до 3-5 имп/мин. А вспышку света в сцинтилляторе оба ФЭУ "видят" и регистрируют идеально одновременно!

Впрочем, существуют и другие источники ложного счета импульсов. Например, космические лучи. Они пролетают через флакон со сцинтиллятором и порождают вспышку света. Для защиты от них флакон, опускающийся для просчета в глубину прибора, защищен там толстой свинцовой "броней".

Электроника позволяет достигнуть еще одного, не менее замечательного результата. Если в сцинтиллятор вносить одновременно два препарата, из которых один, к примеру, помечен, а второй - радиоактивным углеродом, то современный 2-х канальный счетчик излучений может зарегистрировать в своих двух каналах одну и другую радиоактивность порознь. Здесь игра идет на различии амплитуд импульсов тритиевого и углеродного происхождения. Оно проистекает из разницы энергий Р-электронов, а значит и из различия яркости соответствующих вспышек света. Это различие преобразуется в различие амплитуд первоначальных импульсов напряжения, снимаемых с анодов обоих ФЭУ. На входе каждого из двух каналов счетчика (после общего предварительного усилителя напряжений) стоят по два, так называемых, "пороговых ограничителя". Один из них ("верхний порог") не пропускает к счетчику импульсы напряжений, величина которых больше некоторого наперед заданного значения. Второй ("нижний порог") "отрезает" все импульсы, которые меньше другого, тоже наперед заданного значения. Все эти четыре ограничителя (в 2-х каналах) устанавливаются экспериментатором в зависимости от того, какая пара изотопов просчитывается. В результате такой регулировки в один канал для счета поступают импульсы только от более мощного излучателя, а в другой - только от слабого. При регулировке учитывается и неизбежное частичное перекрытие распределений по энергиям для Р-электронов из обоих источников. С этой целью распределение для мощных импульсов частично "отрезается" снизу - со стороны импульсов меньшей амплитуды. А регистрация слабых импульсов ограничивается "сверху" - не проходит часть наиболее "высоких" импульсов этой категории. В результате счет числа импульсов обеих категорий несколько занижается, но они оказываются разведенными в разные каналы. Поправочные коэффициенты на такое занижение прибор вносит автоматически, просчитав предварительно (при установленных порогах) эталонные образцы каждого из двух видов используемой радиоактивности. Результаты печатаются на ленте в отдельных столбцах.

В автоматический прибор можно с помощью многозвенной цепи металлических гнезд устанавливать до двух сотен нумерованных флаконов, которые просчитываются последовательно без участия оператора (например, ночью).

На рис. 1 изображена принципиальная электрическая схема 2-х канального счетчика излучений. Обозначения: 1 - флакон с препаратом, 2 - ФЭУ, 3 - схема совпадений, 4 - усилитель напряжения, 5 - нижние пороги, 6 - верхние пороги, 7 - счетчики числа импульсов для каналов А и В.

Счет радиоактивности на фильтрах

Если синтез белка или нуклеиновой кислоты ведут в полной ферментативной системе in vitro (в пробирке) с использованием радиоактивно меченых низкомолекулярных предшественников, то оценить включение радиоактивности в биополимер можно с использованием счета радиоактивности конечного продукта на фильтре. Для задержания белков или нуклеиновых кислот после осаждения их из реакционной смеси трихлоруксусной кислотой (ТХУ) или этанолом можно использовать фильтры из толстой фильтровальной бумаги или стекловолокна с размером пор 0,45-1,2 ц. Второй вариант предполагает использование имеющихся в продаже мембранных фильтров из нитроцеллюлозы (без осаждения). В этом случае задержание продукта реакции на фильтре обусловлено его сорбцией. Нитроцеллюлоза прочно сорбирует щелочные белки, рибосомы и однонитевые (денатурированные) молекулы ДНК. Следует отметить, что в случае использования бумажных или стекловолокнистых фильтров часть радиоактивного продукта проникает в глубь фильтра, а на мембранном - весь он тонкой пленкой распределяется по поверхности. С точки зрения надежного контакта со сцинтиллятором второй вариант предпочтительнее. Но мембранные фильтры намного дороже бумажных или стекловолокнистых.

Для данной цели удобны фильтры диаметром 24 мм, что позволяет легко вносить их во флаконы сцинтилляционного счетчика. Фильтрование осуществляют с помощью простого устройства, изображенного на рис.2.

В колбу Бунзена (1) вставляют на резиновой пробке кольцевую подложку для фильтра (2) из нержавеющей стали в виде решетки с кольцевым шлифованным фланцем. На нее кладут фильтр (3), а на фильтр ставят резервуар (4), выточенный из такой же стали и тоже со шлифованным фланцем. Фланцы сжимают пружинными зажимами (не показаны). Такая легко разборная конструкция удобна для манипуляций с фильтром.

В резервуар заливают реакционную смесь со взвешенным в ней осадком исследуемого продукта (в первом варианте) или без осадка (во втором варианте) и при небольшом разрежении отсасывают жидкость. Радиоактивные предшественники вымывают 5-6 раз сменяя в резервуаре промывную жидкость, не способную растворить осадок. (Например, ту же, в которой велось осаждение полимера)

Если фильтров много, то, пронумеровав их предварительно по краю карандашом, можно промывку вести "в объеме", большими партиями, сменяя промывную жидкость каждые 15 минут и периодически встряхивая ее. Последние промывки в любом случае ведут этанолом, затем эфиром для полного удаления воды во время последующей сушки фильтров. Это особенно важно для "объемных": бумажных и стекловолокнистых фильтров, где вода должна быть полностью удалена из внутренних пор, так как просчет радиоактивности осадка на фильтре ведут во флаконе с чистым толуоловым сцинтиллятором. Остатки воды в порах могут преградить сцинтиллятору доступ к радиоактивному веществу. Хорошо высушенный фильтр в толуоловом сцинтилляторе выглядит однородно полупрозрачным. Сушку ведут на воздухе при комнатной температуре 15-20 минут (до исчезновения запаха эфира).

Положение "объемного" фильтра во флаконе, - лежа на дне или стоя на ребре, - не играет существенной роли. Вспышки света при испускании (3-электронов все равно "засвечивают" всю жидкость во флаконе и будут замечены обоими ФЭУ. Впрочем, мембранный фильтр, все-таки, лучше положить на дно пленкой вещества вверх.

В случае малых объемов инкубационной смеси даже в первом варианте использования фильтров не обязательно проводить реакцию и осаждение полимера в объеме для последующего сбора осадка фильтрованием. До 50 мкл реакционной смеси можно просто нанести на бумажный фильтр и дать жидкости впитаться. Эту операцию можно провести за один прием для нескольких десятков пронумерованных фильтров, ряд за рядом наколотых булавками на слой резины, так чтобы они ее не касались. Затем резину с фильтрами помещают во влажную камеру, термостатированную при температуре ферментативной реакции. По ее окончании фильтры вместе с булавками снимают и помещают в большой стакан, заполненный 5%-ным раствором ТХУ или этанолом. Осаждение полимера будет происходить внутри фильтров. (С булавок фильтры снимать не следует, так как булавки предохраняют их от слипания) Там же, в стакане производят и все промывки. Затем фильтры снова накалывают на резину, сушат и помещают во флаконы со сцинтиллятором в порядке их номеров.

Разумеется, при использовании фильтров эффективность счета снижается по сравнению с просчетом препарата, растворенного в сцинтилляторе. Некоторая часть энергии (3-электронов теряется на соударения с материалом осадка и пространственной сеткой фильтра. Однако Р-электрон, потерявший часть энергии, вовсе не обязательно уже неспособен вызвать световую вспышку в сцинтилляторе. А для счета важно только число импульсов в минуту, а не их амплитуда (за исключением счета двойной метки). Тем не менее, следует контролировать тормозящие факторы - толщину и плотность осадка, а также и самого фильтра, с тем, чтобы по возможности уменьшить число импульсов, оказавшихся не просчитанными из-за слишком большой потери энергии по дороге к сцинтиллятору.

Введение радиоактивной метки в биологические препараты

a) In viuo.

Проще всего предоставить непростую, а иногда и небезопасную операцию введения метки самой природе. Для этого в питательную среду вносят радиоактивно меченый предшественник синтеза интересующего нас вещества в организме. Проще всего это сделать для бактерий. Меченый по тимидин за 1 час легко включается в ее ДНК до уровня, составляющего около 10% внесенной в среду радиоактивности. Точно так же метят ДНК в животных клетках, растущих в культуре ткани.

Импульсную метку в иРНК бактерий осуществляют путем введения в питательную среду С-урацила или того же Р-ортофосфата - после исчерпания или отмывки нерадиоактивного фосфора. Ввиду быстроты протекания процессов метаболизма у бактерий продолжительность такого импульса должна быть небольшой (10-30 сек.). После чего жизнедеятельность бактерий надо немедленно прекратить, например, вылить их суспензию на мелко раздробленный лед, содержащий азид натрия.

Метку в бактериальные белки, как и в белки высших организмов в культуре клеток, удобнее всего вносить с помощью меченого по С или S метионина. Напомню, что метионин является незаменимой аминокислотой (т.е. не синтезируется в самом организме) для клеток всех высших животных и некоторых бактерий. Кроме того, с него начинается синтез любого белка, что позволяет следить за началом этого процесса.

Введение метки через диету животных практически не используется, так как радиоактивные изотопы по путям метаболизма включаются во многие биологические молекулы. Кроме того разбавление радиоактивной метки происходит за счет собственных запасов организма, например, незаменимых аминокислот, полученных в результате катаболизма (расщепления) собственных белков. Все это требует большого расхода дорогостоящих радиоактивных препаратов и связано с повышенной степенью радиационной опасности.

Здесь уместно заметить, что радиоактивная метка вводится, точнее сказать, создается в аминокислотах, нуклеотидах и других биологических значимых молекулах путем специального облучения в атомных реакторах. Каталоги специализированных зарубежных фирм содержат многие сотни наименований радиоактивно меченых молекул. Чего, к сожалению, нельзя сказать об отечественной продукции. б) In vitro.

Введение радиоактивной метки в уже очищенные белки или нуклеиновые кислоты можно производить и в лабораторных условиях с помощью химических реакций замещения или присоединения радиоактивных атомов, а иногда и простых радиоактивно меченых молекул. Эти реакции достаточно сложны и рассматривать их здесь не имеет смысла. Чаще введение метки осуществляется в процессе идущих invitro ферментативных реакций синтеза биополимеров с использованием радиоактивно меченых предшественников (Р-АТФ, аминокислот, нуклеозидтрифосфатов и проч.) Некоторые из ферментов присоединяют только одно меченое звено на конец цепи соответствующего полимера.

Другие ферменты, ведущие в пробирке комплементарный синтез биополимеров (ДНК-полимеразы, РНК-полимеразы, рибосомальные комплексы) при наличии радиоактивно меченых мономерных предшественников (рибо- и дезоксирибонуклеозидтрифосфатов, аминоацил-тРНК) могут включать радиоактивную метку во все или некоторые звенья полимерных цепей, придавая им очень высокую степень радиоактивности.

В заключение следует отметить, что по причинам безопасности и удобства детектирования результатов биосинтеза в последние годы возникла тенденция к замене радиоактивной метки на флюоресцентную, что мы уже наблюдали на примере эволюции метода секвенирования ДНК.

Литература

1. Авдонин П.В., Ткачук В. А, Рецепторы и внутриклеточный кальций. 1994. - Наука, Москва. - С.29-42.

2. Авцын А.П., Жаворонков А.А., Риш М.А., Строчкова Л.С. Микроэлементы человека, Медицина. М. - 1991.

3. Анестиади В.Х., Нагорнев В.А. О пато- и морфогенезе атеросклероза. Кишинев, Медицина. - 1985. - С.92.

4. Антонов В.Ф. Липиды и ионная проницаемость мембран. - М.: Медицина, 1982.

5. Аронов Д.М., Бубнова Н.Р., Перова Н.В. и др. Влияние ловастатина на динамику липидов и аполипротеидов сыворотки крови после максимальной физической нагрузки в период пищевой липемии у больных ИБС // Кардиология, - 1995. - Т.35. - N 31. - С.38-39.

6. Атаджанов М.А., Баширова Н.С., Усманходжаева А.И. Спектр фосфолипидов в органах-мишенях при хроническом стрессе // Патологич. физиология и эксперим. терапия. - 1995, - N 3: - С.46-48.

Авторадиография

ауторадиография, радиоавтография, метод изучения распределения радиоактивных веществ в исследуемом объекте наложением на объект чувствительной к радиоактивным излучениям фотоэмульсии. Содержащиеся в объекте радиоактивные вещества как бы сами себя фотографируют (отсюда и название). Методом А. широко пользуются в физике и технике, в биологии и медицине - всюду, где применяются изотопные индикаторы.

После проявления и фиксации фотоэмульсии на ней получается изображение, отображающее исследуемое распределение. Существует несколько способов прикладывания фотоэмульсии к объекту. Фотопластинку можно прямо наложить на отшлифованную поверхность образца или же можно наносить на образец тёплую жидкую эмульсию, которая при застывании образует плотно прилегающий к образцу слой и после экспозиции и фотообработки исследуется. Распределение радиоактивных веществ изучают, сравнивая плотность почернения фотоплёнки от исследуемого и эталонного образца (т.н. макрорадиография). Второй метод состоит в подсчёте следов, образуемых ионизующими частицами в фотоэмульсии, с помощью оптического или электронного микроскопа (микрорадиография). Этот метод значительно чувствительнее первого. Для получения макроавтографов применяются диапозитивные и рентгеновские эмульсии, для микроавтографов - специальные мелкозернистые эмульсии.

Фотографическое изображение распределения радиоактивных веществ в исследуемом объекте, полученное методом А., называется авторадиограммой, или радиоавтографом.

На рис. 1, 2 и 3 приведены примеры авторадиограмм. Методом А. можно обнаруживать присутствие радиоактивных элементов в различных рудах, распределение природных радиоактивных элементов в тканях растительных и животных организмов и т. д.

Введение в организм соединений, меченных радиоизотопами, и дальнейшее исследование тканей и клеток методом А. позволяет получить точные данные о том, в каких именно клетках или клеточных структурах происходят те или иные процессы, локализуются те или иные вещества, установить временные параметры ряда процессов. Так, например, применение радиоактивного фосфора и А. дали возможность обнаружить присутствие интенсивного обмена веществ в растущей кости; применение радиоиода и А. позволили уточнить закономерности деятельности щитовидной железы; введение меченых соединений - предшественников белка и нуклеиновых кислот, и А. помогли уяснить роль в обмене этих жизненно важных соединений определённых клеточных структур. Метод А. позволяет определить не только локализацию радиоизотопа в биологическом объекте, но и его количество, поскольку число восстановленных зёрен серебра эмульсии пропорционально количеству воздействующих на неё частиц. Количественный анализ макроавтографов проводят обычными приёмами фотометрии (См. Фотометрия), а микроавтографов - подсчётом под микроскопом зёрен серебра или следов-треков, возникших в эмульсии под действием ионизующих частиц. А. начинают успешно сочетать с электронной микроскопией (См. Электронная микроскопия). См. также Радиография .

Лит.: Бойд Д. А. Авторадиография в биологии и медицине, пер. с англ., М., 1957; Жинкин Л. Н., Применение радиоактивных изотопов в гистологии, в кн.: Радиоактивные индикаторы в гистологии, Л., 1959, с. 5-33; Perry R., Quantitative autoradiography, «Methods in Cell Physiology», 1964, v. I, ch. 15, p. 305-26.

Н. Г. Хрущов.

Рис. 2. Авторадиограмма (отпечаток), показывающая распределение фосфора (32 Р) в листьях помидора. Растение помещалось предварительно в раствор, содержащий радиоактивный фосфор. Светлые участки соответствуют повышенным концентрациям радиоактивного изотопа; можно видеть, что фосфор сконцентрировался у стебля и в сосудистых частях листьев.

Рис. 1. Микрорадиограмма образца никеля. Исследуется диффузия олова, меченного радиоактивным изотопом 113 Sn, в никеле. Распределение радиоактивного олова показывает, что диффузия в основном происходит по границам зёрен никеля.

Большая советская энциклопедия. - М.: Советская энциклопедия . 1969-1978 .

Смотреть что такое "Авторадиография" в других словарях:

- (от авто... и радиография) метод регистрации распреления радиоактивных веществ в объекте. Пленка с чувствительной к радиоактивному излучению эмульсией накладывается на поверхность (срез). Радиоактивные вещества как бы сами себя фотографируют… … Большой Энциклопедический словарь

- (радиоавтография), метод измерения распределения радиоакт. в в в исследуемом объекте (по их собств. излучению), состоящий в нанесении на него слоя ядерной фотографической эмульсии. Распределение определяют по плотности почернения проявленной… … Физическая энциклопедия

Метод изучения распределения радиоактивных веществ (изотопов) в исследуемом объекте или соединениях. Заключается в наложении на объект (или, напр., хроматограмму) чувствительной к радиоактивным излучениям фотоэмульсии и получении отпечатка,… … Словарь микробиологии

Сущ., кол во синонимов: 4 ауторадиография (2) макроавторадиография (1) … Словарь синонимов

Авторадиография. См. радиоавтография. (Источник: «Англо русский толковый словарь генетических терминов». Арефьев В.А., Лисовенко Л.А., Москва: Изд во ВНИРО, 1995 г.) … Молекулярная биология и генетика. Толковый словарь.

авторадиография - Метод изучения распределения радиоакт. компонентов в исследуемом образце по их собственному излучению путем наложения на образец чувствительной к радиоакт. излучениям фотоэмульсии. Распределение определяют по плотности почернения проявленной… … Справочник технического переводчика

Авторадиография - * аўтарадыёграфія * autoradiography см … Генетика. Энциклопедический словарь

- (от авто... и радиография), метод регистрации распределения радиоактивных веществ в объекте. Плёнка с чувствительной к радиоактивному излучению эмульсией накладывается на поверхность (срез). Радиоактивные вещества как бы сами себя фотографируют… … Энциклопедический словарь

Книги

• Авторадиография в биологии и медицине , Дж. Бойд , Книга принадлежит одному из создателей метода авторадиографии. Первые восемь глав посвящены теории вопроса. В них рассмотрены теория фотографического процесса, свойства и особенности… Категория: Основы медицинских знаний Издатель:

Меченые атомы, т. е. атомы искусственно введенные или созданные в исследуемом образце, отличаются от др. атомов того жо элемента составом ядра (изотопы) или энер- гетич.состоянием ядра (изомеры).В качестве меченых атомов используют гл. обр. радиоактивные изотопы или изомеры, удобные для регистрации благодаря их радиации, а иногда также и стабильные изотопы, обнаруживаемые масс-спектрографич. анализом. По сравнению с химич. и спектроскопич. методами исследования методом меченых атомов, в зависимости от времени полураспада применяемого радиоактивного изотопа, чувствительнее в миллионы и миллиарды раз.

Наличие радиоактивных изотопов почти всех элементов (известно ок. 1100 искусственно радиоактивных изотопов и 250 стабильных изотопов) делает метод меченых атомов весьма универсальным. Среди методов регистрации радиоактивного излучения меченых атомов широко применяются фотографич. и электрические.

Из фотографич. наибольшее распространение получили метод авторадиографии и метод счета следов. Оба они основаны на том, что радиоактивное излучение, подобно видимому свету, действует на фотографич. эмульсию, вызывая ее почернение. При электрич. методах регистрируется электрич. ток или заряд, возникающий при взаимодействии излучения с веществом (ионизация, фотоэффект и т. д.).

Метод меченых атомов успешно применяется для исследования металлов, в частности внутреннего строения металлич. сплавов и процессов, протекающих в них (распределение элементов в сплавах, диффузия и междуатомное взаимодействие, фазовый анализ), процессов трения и износа металла, для обнаружения дефектов металла, а также при изучении металлургич. процессов, технологич. операций и т. д.

Исследование распределения элементов в сплавах. Реальные металлы и сплавы по своему строению неоднородны, и процессы, ведущие к изменению структуры, имеют локальный характер.

Эффективное и прямое средство исследования однородности металлич. сплавов - метод авторадиографии. В образце сплава, содержащем радиоактивную примесь, после экспозиции и проявления возникает картина распределения примеси в сплаве (авторадиограмма).

Для получения результатов, т. е. четкого изображения с достаточно высокой разрешающей способностью, необходимо при авторадиографии обеспечить плотный и равномерный контакт между исследуемым образцом и фотоэмульсией; экспонировать тонкие образцы; исключить возможность химич. взаимодействия фотоэмульсий и металлич. образца; применять фотоэмульсии, чувствит. к радиоактивному излучению и пригодные для радиографии. Обычно применяемые эмульсионные слои отличаются малой толщиной (3-10 мк), высокой концентрацией галоидного серебра (более 80%) и малым размером зерна (0,1-0,5 мк). Для улучшения контакта между образцом и фотоэмульсией используют метод полива образца жидкой эмульсией, съемные эмульсии и др. Наиболее совершенный контакт обеспечивает разрешающую способность в - 1 мк.

Химич. неоднородность сплава может быть оценена количественно. При количественной авторадиографии используется либо метод счета следов, когда содержание радиоактивного вещества в сплаве определяется по числу следов, оставляемых в эмульсии излучением, либо метод контрастной авторадиографии, когда содержание элемента определяется измерением плотности почернения, т. е. фотометрированием радиоавтографов.

Сплавы с радиоактивными изотопами могут приготовляться различными способами. Наиболее распространено введение радиоизотопа в расплавл. металл. При использовании р-излучателей сплав становится во многих случаях достаточно активным при введении 1 мкюри изотопа на 1 кг сплава. Сплав можно сделать активным

с помощью электроосаждения радиоактивного элемента, насыщением из газовой фазы, путем испарения радиоизотопа в вакууме и осаждения его на исследуемом образце, приготовлением смеси из металлич. порошков, содержащих радиоактивные изотопы. Можно производить облучение готового образца в ядерном реакторе, что дает возможность использовать готовые изделия и радиоизотопы с очень малым периодом полураспада. На основе метода авторадиографии устанавливается химич. неоднородность в различных сплавах (железных, никелевых, алюминиевых, магниевых, титановых и др.). Методом меченых атомов исследованы процессы кристаллизации и перераспределения элементов при термич. обработке, пластич. деформации сплава, при нек-рых технологич. операциях (литье, сварке) и т. д. Результаты исследования структуры металла методом авторадиографии хорошо согласуются с результатами металлографич. анализа.

Метод авторадиографии отличается высокой чувствительностью. Так, напр., при исследовании сплава свинец - сурьма обогащение границ зерен примесью (полонием) обнаруживается уже при содержании одной стомиллионной процента последней. Присутствие к.-л. компонента одновременно в неск. фазах, но в различных концентрациях отчетливо выявляется и может быть количественно оценено.

Метод меченых атомов обнаруживается химич. неоднородность металла в пределах одной фазы, отдельных элементов структуры (различная концентрация легирующих элементов внутри кристалла и по его границам, по контуру границ зерен, внутри отдельных кристаллов).

Увеличено в 10 раз. Устранить такую неоднородность очень трудно вследствие весьма малой диффузионной подвижности вольфрама в никелевых сплавах (установлено с помощью радиоактивного изотопа вольфрама). Весьма длит, отжиг при 1200° не устраняет неоднородного распределения вольфрама и только после отжига при 1250° в течение 200 час. удается, как показали ав- торадиографич. исследования, получить достаточно однородный сплав. Неоднородное распределение обнаруживается при очень малой концентрации элемента. Напр., при содержании 0,007% Nb в никеле (предельная растворимость ниобия в никеле 6%) отчетливо видно обогащение им границ зерен

Исследование методом меченых атомов конструкционной хромистой стали (0,4% С, 2,45% Сг) показало, что хром концентрируется преимущественно по границам зерна. Устранение ликвации хрома наступает лишь после диффузионного отжига при 1300° в течение 2 час. На основе исследования был выбран оптимальный режим гомогенизации хромистой стали. Характерно, что процессы выравнивания хим. неоднородности в литых сплавах протекают существенно медленнее, чем в деформированных.

Как показали авторадиографич. исследования, примеси концентрируются преимущественно по границам зерна и в междендритных участках. Напр., сера, фосфор, олово, свинец, сурьма обогащают границы зерен никелевых и железных сплавов. Однако в случае содержания серы меньше предельной растворимости наблюдается равномерное распределение серы в никеле. Последнее подтверждает, что сера до 0,006% не увеличивает хрупкости никеля. Вместе с тем анализ авторадиограмм показал, что после холодной пластич. деформации (прокатки) и последующего диффузионного отжига (700-1200°) сера распределяется внутри отдельных кристаллов никеля неравномерно, что объясняется неравномерной диффузией, идущей предпочтительно в сильно деформированных (сжатых) зернах. Диффузионный отжиг вместо увеличения однородности приводит в нек-рых случаях к увеличению гетерогенности сплава. Так, при длит, отжиге никелевого сплава (1000°-100 час.) наблюдалось постепенное образование фосфидной сетки по границам зерен, что объясняется укрупнением зерна при отжиге и соответственно уменьшением протяженности границ зерен. Этот факт объясняет, почему после гомогенизирующего отжига иногда отмечается ухудшение механич. св-в жаропрочных сплавов.

Очень малые количества бора (менее 0,01%) оказывают весьма эффективное влияние на св-ва железных и никелевых сплавов. Установить характер распределения ничтожных количеств бора в сплавах обычным методом авторадиографии не представляется возможным вследствие того, что радиоактивный изотоп бора имеет очень малое время полураспада (0,012 сек.). Исследование решается путем использования ядерной реакции, основанной на взаимодействии медленных нейтронов с ядрами бора.

Образующиеся а-частицы в результате взаимодействия с фотоэмульсией показывают распределение бора в сплаве. На основании авторадиограмм сделан вывод, что малые количества бора (ок. 0,01%) распределяются в стали преимущественно по границам зерен.

Исследование методом авторадиографии влияния пластич. деформации показало, что этот процесс увеличивает однородность сплава, при этом процессы выравнивания состава протекают быстрее, чем в литых сплавах. При исследовании никелевых сплавов установлено, что дендритная структура может сохраняться после значительной пластич. деформации (50%), что не удается выявить обычными методами. Важное для практики значецие имеет исследование с помощью радиоактивных изотопов технологич. операций, в частности сварки.

Исследование диффузии в металлах. Диффузионное перемещение атомов представляет собой процесс, лежащий в основе многих структурных изменений, наблюдаемых в металле. Скорость фазовых превращений при термич. обработке, неравновесные состояния, в к-рых обычно находятся применяемые в эксплуатации сплавы, и устойчивость неравновесных состояний зависят от диффузионной подвижности. От подвижности атомов зависит поведение сплавов под нагрузкой и в условиях высоких темп-р.

Применение методов меченых атомов значительно расширило исследования процессов диффузии, сделав возможным непосредственное определение параметров самодиффузии, т. е. перемещения атомов элементов в собственной кристаллич. решетке без изменения концентрации. Этим методом определяется самодиффузия свинца, олова, серебра, золота, меди, железа, кобальта, никеля, хрома, молибдена, тантала, вольфрама и др. Методы определения диффузионных хар-к на основе применения меченых атомов могут быть разбиты на 2 группы. Методом деления исследуется изменение распределения радиоактивных веществ в образце в результате диффузионного отжига. Абсорбционным методом определяется уменьшение излучения, вызванного проникновением радиоактивных веществ в глубь образца. Важной хар-кой процесса диффузии является энергия активации этого процесса, к-рая в чистых металлах характеризует в определенной степени прочность между атомной связи в кристаллич. решетке.Обычно принимается, что чем больше энергия активации процессов самодиффузии и диффузии, тем выше жаропрочность металла. Напр., энергия активации самодиффузии тугоплавких металлов, как показало исследование радиоактивными изотопами, весьма значительна. Для тантала, молибдена и вольфрама она равна соответственно 110 000, 115 000 и 135 000 кал/г-атом, для железа 74 000 кал/г-атом. При 1000° коэфф. самодиффузии (D) тантала на 3 порядка меньше,чем коэфф. самодиффузии железа (10~13 и 10"10 см2/сек). При этой же темп-ре D молибдена на 8 порядков меньше, чем D никеля. Все это, в конечном счете, определяет и более высокий уровень жаропрочности тугоплавких металлов. При сопоставлении чистых металлов - никеля и молибдена - одинаковое напряжение (10 кг/мм2 в течение 100 час.) первый выдерживает при 600°, а второй при 1000°.

Значительное влияние на параметры диффузии оказывает состав сплава. Исследования с помощью метода меченых атомов показали, что диффузионная подвижность, кроме состава, зависит от структуры сплава. С помощью радиоактивных изотопов установлено, что диффузионная подвижность на поверхностях раздела между зернами значительно больше, чем в объеме зерен. Так, напр., энергия активации процесса самодиффузии серебра на поверхности кристалла, по границам зерен и внутри кристалла равна 10 300, 20 200 и 45 950 кал/г-атом соответственно, т. е. значительно меньше, чем на поверхностях раздела.

При самодиффузии олово, цинк, железо, никель, хром преимущественно перемещаются вдоль границ зерен. Такое влияние границ сохраняется до весьма высоких темп-р: для самодиффузии железа до 1200°, хрома - до 1350°. Энергия процесса самодиффузии по границам зерен значительно меньше, чем внутри зерен. На основании авторадиографического исследования эти величины соответственно равны: для железа 30 600 и 67 000 кал/г-атом\ для хрома 46 000 и 76 000 кал/г-атом. Наложение напряжений на образец во время диффузионного отжига оказывает влияние на скорость процесса.

Другой метод основан на измерении скорости обмена между двумя пластинками твердых растворов одинакового состава, один из к-рых содержит радиоактивный изотоп компонента, а другой состоит из стабильного изотопа. Скорость изменения активности пластинок зависит от упругости пара и от коэфф. диффузии в твердом растворе.

Исследование фазового состава. Метод меченых атомов может быть использован для быстрого и точного исследования состава фаз, выделенных из сплава. Поскольку радиоактивный изотоп химически идентичен стабильному изотопу исследуемого элемента, то, проследив за поведением первого, можно сделать заключение о поведении легирующего элемента.

Этот метод является развитием методов Лангмюра и Кнудсена, в к-рых измеряемыми величинами являются скорость испарения в вакууме (в 1-м случае) и поток пара, проходящего через тонкое отверстие, находящееся над зеркалом испарения. Определение количества вещества, сконденсировавшегося на мишени, с радиоактивных изотопов проще на основе химич. анализа

Исследование износа металла. Сущность разнообразных методов меченых атомов при исследовании износа сводится к следующему, В материал детали вводят радиоактивный изотоп (активируют) путем облучения в реакторе, электролиза, введения радиоактивного вещества в расплавл. металл, диффузии, метода радиоактивных вставок-свидетелей и т. д. Активность продуктов износа регистрируется, что особенно удобно при циркуляц. системе смазки, когда продукты износа уносятся с маслом, и на этом пути или в непосредств. близости от маслопровода ставят счетчик. Преимущества М.а.м. при изучении износа заключаются в быстроте, высокой чувствительности (0,0001 жг), возможности непрерывной регистрации износа (счетчик соединяют с самописцем) и исследовании его в любых условиях и при любых режимах работы. В то время как при обычных испытаниях, напр., двигателя, детали измеряют перед испытанием и после него, для чего двигатель разбирают, при этом на испытание расходуется топливо, смазка.

При исследовании М.а.м. регистрация импульсов автоматич. самописцем при помощи автоэлектронного потенциометра позволяет непрерывно записывать износ на разных режимах работы двигателя в условиях дорожных испытаний. Этим методом было обнаружено явление задержки при переходе от режима высокого износа к режиму низкого износа - период «притирки» (30-90 мин.).

При исследовании износа поверхности, покрытой защитной металлич. пленкой, покрытие активируют добавлением в элек- тролитич. ванну соответствующего изотопа. Напр.,при изучении износа хромированных поршневых колец количество хрома, перенесенного с колец на стенки цилиндра, определялось авторадиографически. Большая чувствительность метода позволяет исследовать начальные стадии износа, что важно для механизма самого явления. М.а.м. изучают износ огнеупоров в домне. При постройке доменной печи на разные глубины закладывают ампулы с у-излучением, к-рое фиксируется наружными счетчиками. По исчезновению излучения судят о разрушении кладки. С помощью радиоактивных изотопов исследуют не только износ деталей и механизмов, но и ряд др. процессов, необходимых для оценки работы машин, напр., скорость образования нагара в двигателе (в камере сгорания).

Исследование металлургических процессов. При изготовлении стали важными хар-ками являются коэфф. распределения различных элементов между металлич. фазой и шлаком и кинетика перехода элементов из одной фазы в др. С помощью радиоактивных изотопов фосфора, серы, кальция можно установить распределение этих элементов между сплавами и шлаком, определить температурную зависимость распределения, кинетику процессов дефосфоризации, установить глубину обессеривания (до 0,0001%) при использовании определенных видов шлаков, что имеет существенное значение для повышения качества металла.

С помощью радиоактивных изотопов обнаруживаются загрязнения неметаллич. включениями, напр. включениями кальция (в шарикоподшипниковой стали), сильно снижающими срок службы шарикоподшипников. Для этой цели последовательно вносят метку кальция (Са) в «подозреваемые» источники загрязнения (шлак, футеровка тигля, сифон, футеровка ковша). Было установлено, что основным «поставщиком» неметаллич. включений оказалась футеровка ковша. Методом меченых атомов также исследуется кинетика перераспределения легирующего элемента между фазами при изотермич. распаде переохлажденного аустенита хромистой и вольфрамовой стали. Для этого применяются радиоактивные изотопы Сг51 и W185.

Радиоактивные изотопы применяются для метки различных марок стали. Для этого при плавке к стали добавляется нек-рое количество радиоактивного изотопа. С помощью у-счетчика можно определить марку сплава в течение неск. минут. Этот способ особенно важен при использовании сплавов в условиях сильно агрессивной среды, высокой темп-ры, в атомных реакторах, когда необходим тщательный контроль всех изделий.